ASAKA ADIR STANTSIYASI UCHUN SIFONNI SUV QABUL QILUVCHI SIFATIDA ISHLATISH MUAMMOSINI HAL QILISH ALGORITMI

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

30

ASAKA ADIR STANTSIYASI UCHUN SIFONNI SUV QABUL QILUVCHI

SIFATIDA ISHLATISH MUAMMOSINI HAL QILISH ALGORITMI

Xudayqulov S.I.

Odiljonov O.M.

Hamdamova M.A.

Axmedov Z.R.

Xoʻjaqulov F.N.

KIMYO xalqaro texnika universiteti.

Andijon qishloq xo‘jaligi va agrotexnologiyalar instituti

Irrigatsiya va suv muammolari ilmiy tadqiqot instituti

https://doi.org/10.5281/zenodo.13925093

Kirish.

Asaka Adir nasos stansiyasining old kamerasiga suv berishda sifondan

foydalanadi. Suv omborining yuqori va pastki oqimi qatlamlari orasidagi farqi 10 m dan ortiq
bo'lsa, sifondan foydalanish mumkin. Biroq, bu holda, konstrukciyadagi qo'shimcha qarshilikni
ta'minlash kerak (maxsus tishlardan qarshilik ko'rsatish yoki trubaning quyi oqimga qarab
asta-sekin torayishi shaklida). Bu ortiqcha vakuum hosil bo'lishining oldini olishga imkon
beradi, aks holda oqimning uzilishiga olib kelishi mumkin.

Sifonlarning farqlar bilan dastlabki hisob-kitoblari uchun

м

z

10



oqim koeffitsientini



-[1,2] ga teng olinishi mumkin:

85

,

0

75

,

0







(1)

Farqlar mavjud bo'lganda sifonlar uchun

м

z

10



oqim koeffitsienti



-teng qabul

qilinishi mumkin:

7

,

0

6

,

0







Asosiy qism

. Sifonli suv omboridan qanday oqim tezligini nasos bilan tortish mumkin?

А

hovuzga

B

gorizontlar farqi bilan

м

H

5

,

1



(1-rasm), sifonning uzunligi bo'lsa

м

l

75



, va

sifon diametri

мм

d

200



., quyma temir quvurlar diametri (

мм

200





). Hisob-kitoblardan

foydalanib, bosim o'lchagichda

1

1



,

2

2



,

3

3



bo'limlarda vakuum bo'lishini bilib olamiz.

Sifondagi bosim atmosfera bosimiga teng bo'ladigan bo'limlar qaerda joylashganligini

topamiz. Eng katta vakuum nima uchun

3

3



bo'limda bo'ladi degan savolga javob topamiz.

Hisoblashda suv omborlaridagi tezlik bosimlari e'tiborga olinmaydi. Suv omboridagi suv

sathidan

А

eng katta ortiqcha qabul qilgich

м

s

2



va suvga botish chuqurligi

м

h

2

1



va

м

h

1

2



, suv harorati



15



t

.

Kesimlar uchun Bernulli tenglamasini tuzamiz

I

I



,

II

II



, bo'sh sirtda joylashgan,

kesimni taqqoslash tekisligi sifatida qabul qiladi

II

II



. [3,6]:

тр

ат

ат

h

р

p

H













(2)

Bu yerda



тр

h

, ya'ni barcha bosim qarshilikni engishga sarflanadi.

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

31

Tenglamaga ketma-ket mahalliy yo'qotishlar va uzunlikdagi yo'qotishlarni almashtiring

𝐻 = 𝜍

сет

𝜗

2

2𝑔

+ 𝜆

𝑙

𝑑

𝜗

2

2𝑔

+ 2𝜍

пов

𝜗

2

2𝑔

+ 𝜍

вых

𝜗

2

2𝑔

=

𝜗

2

2𝑔

(𝜍

сет

+ 𝜆

𝑙

𝑑

+ 2𝜍

пов

+ 𝜍

вых

)

(3)

Tarmoqning yo'qotish koeffitsientini nazorat valfi bilan qabul qilamiz

сет



(IV-jadval).[1].

Uzunlik bo'ylab yo'qotish koeffitsientini aniqlash uchun



-harakat rejimini bilish zarur,

chunki muammo oqim tezligini aniqlashni talab qiladi va shuning uchun tezlik noma'lum, biz
harakat kvadrat zonada sodir bo'ladi deb faraz qilamiz va koeffitsientni topamiz.

С

formulalardan biriga ko'ra, masalan, Agroskin formulasiga ko'ra, [2] oddiy quvurlar uchun va

.

404



k

.













сек

м

R

k

С

2

1

5

,

48

301

,

1

04

,

4

72

,

17

05

,

0

lg

04

,

4

72

,

17

lg

72

,

17

















Bu yerda

м

d

R

05

,

0

4

20

,

0

4







Keyin Chezy formulasidan qarshilik koeffitsientini topamiz:

0334

,

0

5

,

48

81

,

9

8

8

2

2









C

g



1-rasm. Asaka adir nasos stantciyasi tuzilishi

Jadvalga ko'ra IV [1] ilovalar da

5

,

0



зак

R

r

topamiz

29

,

0



пов



. Formula (3) bo'yicha chiqish

yo'qotishlari





g

g

h

р

в

2

2

2

2

0

.













(4)

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

32

va shuning uchun (3) formulada

1



вых



. Raqamli qiymatlarni tenglamaga almashtirib, biz

quyidagilarni olamiz:

g

g

2

10

,

24

2

1

29

,

0

2

2

,

0

75

0334

,

0

10

5

,

1

2

2





























Sifondagi tezlikni topamiz

сек

м

1

,

1

5

,

1

81

,

9

2

10

,

24

1











Keling, suv uchun kinematik yopishqoqlik koeffitsientini olib, harakat rejimini

tekshiramiz

сек

см

2

0114

,

0





haroratda



15



t

.

193000

0114

,

0

20

110

Re













d

Kvadrat bo‘lakchaning pastki chegarasini aniqlaymiz:

155200

35

,

1

200

5

,

48

6

,

21

6

,

21

Re













d

С

кв

Ko'rib chiqilayotgan ish bo'yicha

155200

Re

193000

Re







кв

, keyin harakat

kvadratik bo‘lakchada sodir bo'ladi; taxminimiz to'g'ri chiqdi. Aks holda, aniqlik kiritish kerak

bo'ladi



va tezlikni qayta hisoblash kerak bo‘ladi.

Biz iste'molni formuladan foydalanib aniqlaymiz:

сек

л

сек

м

Q

6

,

34

0346

,

0

1

,

1

0314

,

0

3













Bu yerda

2

2

2

0314

,

0

4

20

,

0

14

,

3

4

м

d













Keling, bo'limga ega bo'ladimi yoki yo'qligini aniqlaymiz

1

1



bosim o'lchagich yoki

vakuum. Kesim uchun Bernulli tenglamasini tuzamiz

I

I



, suv omborining erkin yuzasida

joylashgan va o'zboshimchalik bilan tanlangan uchastka uchun

x

x



, quvur ichida olingan.

Taqqoslash tekisligi uchun biz bo'limni tanlaymiz

1

1



.

Keyin:

x

I

тр

x

x

ат

h

g

р

z

p

h















2

2

1







(5)

Bu yerda

x

z

-bo'limdan masofa

1

1



tanlangan bo'limga;

x

p

—

tanlangan qismdagi bosim;



x

р

—

umumiy bosimga mos keladigan piezometrik balandlik;

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

33

x

I

тр

h





- tanlangan qismga qadar bosimning yo'qolishi.

(5) tenglamadan topamiz:



























x

I

тр

x

ат

x

h

g

z

h

p

p

2

2

1





(6)

Ushbu tenglamaning tahlilidan ko'rinib turibdiki, bo'limlarda o'rtasida joylashgan

1

1



Va

2

2



,

gacha sifondagi bosim manometrik bo'ladi























x

I

тр

x

h

g

z

h

2

2

1



chunki bu holatda

0







ат

x

p

p

Va





x

ат

р

p



.

Nihoyat, agar























x

I

тр

x

h

g

z

h

2

2

1



Bu

0







ат

x

p

p

va quvurda vakuum bo'ladi





x

ат

р

p



.

Bo'limni joylashtirish

x

x



kesmada

1

1



,

olamiz (1-rasm).









м

g

h

g

g

h

p

p

сет

сет

ат

32

,

1

10

1

0616

,

0

2

1

2

2

2

2

1

2

2

1

1















































Ushbu tenglamada

0

1





z

z

x

va kesishdan oldingi yo'qotishlar

1

1



g

h

сет

тр

x

I

2

2









,

м

g

0616

,

0

62

,

19

1

,

1

2

2

2







Shuning uchun, bo'limda

1

1



bosim o'lchagich bo'ladi:

2

2

2

1

132

,

0

1320

12950

32

,

1

9810

см

кГ

м

кГ

м

н

p

p

ат













.

Keling, qaysi masofada ekanligini bilib olaylik

1

l

bo'limi joylashgan bo'ladi

a

a



,

Vbu erda

bosim atmosfera bosimiga teng bo'ladi.

Bu masofani (5) shartdan topamiz, ya'ni[4,5]:

g

d

l

g

g

z

h

пов

x

2

2

2

2

1

2

2

1



















Bu yerda

1

l

z

x



.

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

34

Ushbu tenglamada yagona noma'lum narsa masofadir

1

l

,Shunung uchun









м

g

h

g

d

l

l

сет

32

,

1

10

1

0616

,

0

2

1

2

2

2

1

2

1

1

























м

l

32

,

1

2

,

0

1

0616

,

0

0334

,

0

1

1



















;

м

l

31

,

1

02

,

1

32

,

1

1





.

Sifondagi bosimni kesmada aniqlaylik

2

2



(1) tenglamaga muvofiq:



























d

l

g

p

h

p

h

сет

2

1

2

2

1

1

1

2











yoki

м

p

p

ат

68

,

0

2

,

0

2

0334

,

0

10

1

0616

,

0

2



























Bunda

V

2

2



bo'limi

vakuum

:

2

2

2

2

068

,

0

680

6670

68

,

0

9810

см

кГ

м

кГ

м

н

p

p

ат













3

3



ko'ndalang kesimda hisoblash

м

l

5

,

70

50

,

4

75

3

1









,



























пов

сет

ат

d

l

g

s

p

p











3

1

2

3

1

2

м

p

p

ат

42

,

3

29

,

0

2

,

0

5

,

70

0334

,

0

10

1

0616

,

0

2

3































Vakuum:

2

2

2

3

342

,

0

55

,

33

33550

42

,

3

9810

см

кГ

м

кГ

м

н

p

p

ат













Ko'ndalang kesimda

4

4



м

l

5

,

72

5

,

2

75

4

1

































пов

сет

ат

d

l

g

p

p











2

1

2

4

1

2

4

м

p

p

ат

46

,

1

29

,

0

2

2

,

0

5

,

70

0334

,

0

10

1

0616

,

0

2

4

































ya'ni vakuum:

2

2

2

4

146

,

0

32

,

14

14322

46

,

1

9810

см

кГ

м

кн

м

н

р

p

ат













.

biz Kesmadagi

2

2



vakuumni va

4

4



,

oxirgi qismdagi bo'limdagi vakuum bilan

solishtirganimizda

2

2



varuum sezilarli darajada oshib ketganini sezamiz

,

suyuqlik oqimi

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

35

yo'nalish bo'yicha sifondagi yo'qotishlarning ortishi bilan izohlanadi.

4

4



bo'limdagi

vakuumni kamaytirish

3

3



bo'limga nisbatan balandlikning pasayishi bilan izohlanadi,

x

z

-

taqqoslash tekisligidan yuqorida.[1,6]:

Sifondagi bosimni

5

5



kesmada aniqlaylik. Hisob-kitoblarni soddalashtirish uchun

ixtiyoriy qism uchun Bernulli tenglamasini tuzamiz.

x

x







va bo'limlar

II

II



,

O

O



oqimni

taqqoslash tekisligi sifatida qabul qilingan.

Keyin

g

g

d

l

р

h

p

g

p

z

вых

x

ат

тр

ат

x

x

вых

x

2

2

2

2

2

2











































Qabul qilish

1



вых



, kamaytirishdan keyin biz quyidagilarni olamiz:

g

d

l

р

p

z

x

ат

x

x

2

2





















x

x

ат

x

z

g

d

l

p

p













2

2







5

5



bo'limda geometrik balandlik

0



x

z

, keyin biz quyidagi tenglamadan o'lchov

bosimini topamiz:

м

g

d

h

g

d

l

p

p

x

ат

01

,

0

0616

,

0

2

,

0

1

0334

,

0

2

2

2

2

2

5



























.

Bu yerda.

2

2

2

5

001

,

0

10

1

,

98

01

,

0

9810

см

кГ

м

кГ

м

н

p

р

ат













Shuning uchun atama



ат

p

p



5

5

5



kesmada oshib ketadi



ат

p

uzunligi bo'ylab

yo'qotishlarni bartaraf etish uchun sarflangan bosim miqdori

2

h

l

x





bo'yicha topiladi.

Sifonning o'ng vertikal qismidagi bosim atmosfera bosimiga teng bo'lgan qism quyidagi

tenglamadan topiladi:

2

2

2

h

l

z

g

d

l

x

x

x

















Bu yerda:

м

g

d

h

l

x

01

,

1

2

,

0

0616

,

0

0334

,

0

1

1

2

1

1

2

2



















Xulosa:

1.

Ko'ndalang kesimda

3

3



vakuum eng katta bo'ladi, chunki bu bo'limda eng katta

geometrik balandlikda

x

z

yo'qotishlar eng katta bo'ladi.

2.

Bo'limning quyi oqimida joylashgan

3

3



bo'limlarda vakuum kamroq bo'ladi, chunki

geometrik balandlik uzunlikdagi yo'qotishlardan tezroq pasayadi.

ILM-FAN VA INNOVATSIYA

ILMIY-AMALIY KONFERENSIYASI

in-academy.uz/index.php/si

36

References:

1.

Agroskin I.I. "Gidravlika" Gosenergoizdat, 1964 yil.

2.

Kiselev P.G. Gidravlik hisoblar bo'yicha qo'llanma. Davlat energiyasi ed. Moskva. 1950.

570-yillar.
3.

Nishonov FX Quvur liniyasidagi suyuqliklar aralashmasining gidravlik zarba ta'sirining

matematik modeli // Osiyo tadqiqot jurnali., Yaponiya, Osaka. 2017 yil 10-son, (10) 26-33-
betlar.
4.

Hamidov., S.I. Xudayqulov, I.E. Maxmudov “Gidromexanika” FAN-2008. 340-lar.

5.

Xudayqulov S.I., N.Xudayberdiyev. Gidrotexnika inshootlarining oqim yuzalari va

elementlari bilan aloqa qilganda, uning atrofida oqim paytida deformatsiyaga olib keladigan
kavitatsiyaning ko'rinishi. Farg'ona politexnika instituti ilmiy – texnologiya jurnallari 2023
maxsus. Nashr No 4. 150-154.
6.

Tumanyan V.I. Sifon suv to'kishlarining gidravlikasi, 1949 yil.